Зацртај имагинарни слики. Градење слики што ги дава тенка леќа. Формула за тенки леќи

Точка слика Сво леќата ќе има точка на пресек на сите прекршени зраци или нивни продолжувања. Во првиот случај, сликата е реална, во вториот - имагинарна. Како и секогаш, за да се најде пресечната точка на сите зраци, доволно е да се конструираат било кои два. Можеме да го направиме ова користејќи го вториот закон за рефракција. За да го направите ова, треба да го измерите аголот на инциденца на произволен зрак, да го пресметате аголот на прекршување, да изградите прекршен зрак, кој под одреден агол ќе падне на другата страна на леќата. Откако го измеривме овој агол на инциденца, неопходно е да се пресмета новиот агол на прекршување и да се конструира излезниот зрак. Како што можете да видите, работата е доста макотрпна, па затоа обично се избегнува. Според познатите својства на леќите, може да се конструираат три греди без никакви пресметки. Упаден зрак паралелен со која било оптичка оска, по двојно прекршување, ќе помине низ вистинскиот фокус или неговото продолжение ќе помине низ имагинарниот фокус. Според законот за реверзибилност, зракот кој паѓа во насока на соодветниот фокус, по двојно прекршување, ќе излезе паралелно со одредена оптичка оска. Конечно, зракот ќе помине низ оптичкиот центар на леќата без отстапување.

На сл. 7 исцртана точка на слика Сво конвергентна леќа, на Сл. 8 - во расејување. Со такви конструкции, главната оптичка оска е прикажана и на неа се прикажани фокусните должини F (растојанија од главните фокуси или од фокусните рамнини до оптичкиот центар на објективот) и двојните фокусни должини (за конвергирани леќи). Потоа тие ја бараат пресечната точка на прекршените зраци (или нивните продолжувања), користејќи кои било две од горенаведените.

Обично е тешко да се конструира слика на точка која се наоѓа на главната оптичка оска. За таква конструкција, треба да земете кој било зрак што ќе биде паралелен со некоја странична оптичка оска (испрекината линија на слика 9). По двојното прекршување, ќе помине низ секундарен фокус, кој лежи на пресекот на оваа секундарна оска и фокусната рамнина. Како втор зрак, погодно е да се користи зрак што оди без прекршување долж главната оптичка оска.

На сл. 10 покажува две конвергирани леќи. Вториот „подобро“ ги собира зраците, ги приближува, е „посилен“. оптичка моќностлеќата се нарекува реципрочна на фокусната должина:

Моќта на леќата се изразува во диоптри (D).

Ориз. 10

Една диоптрија е оптичката моќност на таков објектив, чија фокусна должина е 1 m.

Конвергираните леќи имаат позитивна рефрактивна моќ, додека дивергираните леќи имаат негативна рефрактивна моќ.

Конструкцијата на слика на објект во конвергирачка леќа е сведена на изградбата на нејзините екстремни точки. Како објект, изберете стрелка АБ(Сл. 11). Точка слика Аконструиран како на сл. 7, точка Б1може да се најде, како на сл. 19. Да воведеме ознака (слична на оние што се воведени кога се разгледуваат огледалата): растојанието од објектот до леќата | БО| = г; растојание од објект до објектив за слика | БО 1 | = ѓ, фокусна должина | НА| = Ф. Од сличноста на триаголниците А 1 Б 1 Ои ABO (по еднакви акутни - вертикални - агли правоаголни триаголницислично). Од сличноста на триаголниците А 1 Б 1 Фи DOF(со истиот знак на сличност) . Оттука,

Или fF = дф − dF .

Поделба на равенката член по член со dFfи поместувајќи го негативниот член на другата страна на равенката, добиваме:

Ја изведовме формулата на леќите слична на формулата за огледало.

Во случај на дивергентна леќа (сл. 22), блискиот имагинарен фокус „работи“. Забележете дека точката A1 е точка на пресек на продолжението на прекршените зраци, а не точка на пресек на прекршениот зрак FD и упадниот зрак AO.

За доказ, разгледајте го инцидентот на зракот од точката А кон далечниот фокус. По двојното прекршување, ќе излезе од леќата паралелно со главната оптичка оска, така што неговото продолжение ќе помине низ точката А1. Сликата на точката Б може да се конструира слично на сл. 9. Од сличноста на соодветните триаголници; ; fF = dF − дфили

Можно е да се спроведе студија за формулата на леќата, слично на проучувањето на формулата на огледалото.

Како ќе се промени сликата на објектот ако неговата половина од леќата е скршена? Сликата ќе стане помалку интензивна, но ниту неговата форма ниту положбата нема да се променат. Слично на тоа, сликата на објект во кое било парче леќа или огледало.

За да се конструира слика на точка во идеален систем, доволно е да се конструираат било кои два зраци кои доаѓаат од оваа точка. Пресечната точка на излезните зраци што одговара на овие два упадни зраци ќе биде посакуваната слика на оваа точка.

Теми на кодификаторот USE: градење слики во леќи, формула тенка леќа.

Правилата за патеката на зраците во тенки леќи, формулирани во , нè водат до најважната изјава.

Теорема на сликата. Ако има светлечка точка пред леќата, тогаш по прекршувањето во леќата, сите зраци (или нивните продолжувања) се сечат во една точка.

Точката се нарекува точка слика.

Ако самите прекршени зраци се сечат во точка, тогаш сликата се нарекува валиден. Може да се добие на екранот, бидејќи енергијата на светлосните зраци е концентрирана во одредена точка.

Меѓутоа, ако не самите прекршени зраци се вкрстуваат во точка, туку нивните продолжувања (ова се случува кога прекршените зраци се разминуваат по леќата), тогаш сликата се нарекува имагинарна. Не може да се прими на екранот, бидејќи не е концентрирана енергија во точката. Имагинарна слика, се сеќаваме, се појавува поради особеноста на нашиот мозок - да ги комплетираме дивергентните зраци до нивното имагинарно пресекување и да видиме светлечка точка на овој пресек. Имагинарна слика постои само во нашите умови.

Теоремата на сликата служи како основа за сликање во тенки леќи. Ќе ја докажеме оваа теорема и за конвергирачки и за дивергентни леќи.

Конвергентна леќа: вистинска сликапоени.

Ајде прво да погледнеме конвергентна леќа. Нека е растојанието од точката до леќата, нека биде фокусната должина на леќата. Постојат две основни различни случаи: и (како и среден случај ). Ние ќе се занимаваме со овие случаи еден по еден; во секој од нив ние
Дозволете ни да разговараме за својствата на сликите на точка извор и продолжен објект.

Прв случај:. Точката извор на светлина се наоѓа подалеку од објективот отколку левата фокусна рамнина (сл. 1).

Зракот што минува низ оптичкиот центар не се прекршува. Ние ќе земеме произволназрак, конструираме точка во која прекршениот зрак се вкрстува со зракот, а потоа покажуваме дека положбата на точката не зависи од изборот на зракот (со други зборови, точката е иста за сите можни зраци) . Така, излегува дека сите зраци што произлегуваат од точката се сечат во точката по прекршувањето во леќата, а теоремата на сликата ќе се докаже за случајот што се разгледува.

Поентата ја наоѓаме со конструирање понатамошен потегзрак . Можеме да го направиме ова: цртаме странична оптичка оска паралелна на зракот додека не се пресече со фокусната рамнина во страничниот фокус, по што го цртаме прекршениот зрак додека не се пресече со зракот во точката.

Сега ќе го бараме растојанието од точката до леќата. Ќе покажеме дека ова растојание се изразува само во однос на и, т.е., се определува само од положбата на изворот и својствата на леќата, и затоа не зависи од одреден зрак.

Дозволете ни да ги спуштиме нормалните и врз главната оптичка оска. Ајде да го нацртаме и паралелно со главната оптичка оска, односно нормално на леќата. Добиваме три пара слични триаголници:

, (1)
, (2)
. (3)

Како резултат на тоа, го имаме следниот синџир на еднаквости (бројот на формулата над знакот за еднаквост покажува од кој пар слични триаголници е добиена оваа еднаквост).

(4)

Но, така што релацијата (4) се препишува како:

. (5)

Оттука го наоѓаме саканото растојание од точката до леќата:

. (6)

Како што гледаме, тоа навистина не зависи од изборот на зракот. Затоа, секој зрак по прекршувањето во леќата ќе помине низ точката конструирана од нас, и оваа точка ќе биде вистинска слика на изворот

Теоремата на сликата е докажана во овој случај.

Практичната важност на теоремата на сликата е ова. Бидејќи сите зраци на изворот се сечат по леќата во една точка - нејзината слика - тогаш за да се изгради слика доволно е да се земат двата најзгодни зраци. Што точно?

Ако изворот не лежи на главната оптичка оска, тогаш следново се погодни како погодни греди:

Зракот што минува низ оптичкиот центар на леќата - не се прекршува;
- зрак паралелен со главната оптичка оска - по прекршувањето, поминува низ фокусот.

Изградбата на слика со користење на овие зраци е прикажана на сл. 2.

Ако точката лежи на главната оптичка оска, тогаш останува само еден удобен зрак - кој се движи по главната оптичка оска. Како втор зрак, треба да се земе „неудобниот“ (сл. 3).

Да го погледнеме повторно изразот ( 5 ). Може да се напише во малку поинаква форма, попривлечна и понезаборавна. Ајде прво да ја преместиме единицата налево:

Сега ги делиме двете страни на оваа еднаквост со а:

(7)

Релацијата (7) се нарекува формула за тенки леќи(или само формулата на леќите). Досега, формулата за објективот е добиена за случај на конвергирачка леќа и за . Во продолжение, извлекуваме модификации на оваа формула за други случаи.

Сега да се вратиме на релацијата (6) . Неговата важност не е ограничена само на фактот дека ја докажува теоремата на сликата. Гледаме и дека не зависи од растојанието (слика 1, 2) помеѓу изворот и главната оптичка оска!

Ова значи дека која било точка од сегментот што ќе ја земеме, нејзината слика ќе биде на исто растојание од објективот. Ќе лежи на сегмент - имено, на пресекот на сегментот со зрак што ќе помине низ леќата без прекршување. Особено, сликата на точка ќе биде точка.

Така, утврдивме важен факт: сегментот е баричка со сликата на сегментот. Отсега, оригиналниот сегмент, за чија слика не интересира, го повикуваме предмета на сликите се означени со црвена стрелка. Ни треба насоката на стрелката за да следиме дали сликата е права или превртена.

Конвергентна леќа: вистинската слика на објектот.

Ајде да продолжиме со разгледување на слики на предмети. Потсетиме дека додека сме во рамките на случајот. Овде може да се разликуваат три типични ситуации.

еден.. Сликата на објектот е реална, превртена, зголемена (сл. 4; означен е двоен фокус). Од формулата на леќите следува дека во овој случај ќе биде (зошто?).

Таквата ситуација се реализира, на пример, кај проекторите и филмските камери - овие оптички уреди даваат зголемена слика на она што е на филмот на екранот. Ако некогаш сте покажале слајдови, тогаш знаете дека слајдот мора да биде вметнат во проекторот наопаку - за сликата на екранот да изгледа правилно и да не излезе наопаку.

Односот на големината на сликата до големината на објектот се нарекува линеарно зголемување на леќата и се означува со Г - (ова е големата грчка „гама“):

Од сличноста на триаголниците добиваме:

. (8)

Формулата (8) се користи во многу проблеми каде што е вклучено линеарното зголемување на леќата.

2. . Во овој случај, од формулата (6) наоѓаме дека и . Линеарното зголемување на леќата според (8) е еднакво на еден, односно големината на сликата е еднаква на големината на објектот (сл. 5).

Ориз. 5.a=2f: големината на сликата е еднаква на големината на објектот

3. . Во овој случај, од формулата на леќите произлегува дека (зошто?). Линеарното зголемување на леќата ќе биде помало од една - сликата е реална, превртена, намалена (слика 6).

Оваа ситуација е вообичаена за многумина оптички уреди: камери, двогледи, телескопи - со еден збор, оние во кои се добиваат слики од далечни објекти. Како што предметот се оддалечува од објективот, неговата слика се намалува во големина и се приближува до фокусната рамнина.

Целосно го завршивме разгледувањето на првиот случај. Да преминеме на вториот случај. Веќе нема да биде толку големо.

Конвергентна леќа: виртуелна слика на точка.

Втор случај:. Точка извор на светлина се наоѓа помеѓу објективот и фокусната рамнина (сл. 7).

Заедно со зракот што оди без рефракција, ние повторно размислуваме за произволен зрак. Сепак, сега се добиваат два дивергентни зраци на излезот од леќата. Нашето око ќе ги продолжи овие зраци додека не се вкрстат во една точка.

Теоремата на сликата вели дека точката ќе биде иста за сите зраци што произлегуваат од точката. Ова повторно го докажуваме со три пара слични триаголници:

Означувајќи повторно преку растојанието од леќата, го имаме соодветниот синџир на еднаквости (веќе лесно можете да го сфатите):

. (9)

. (10)

Вредноста не зависи од зракот, што ја докажува теоремата на сликата за нашиот случај. Значи, е виртуелна слика на изворот. Ако точката не лежи на главната оптичка оска, тогаш за да се изгради слика, најзгодно е да се земе зрак што минува низ оптичкиот центар и зрак паралелен со главната оптичка оска (сл. 8).

Па, ако точката лежи на главната оптичка оска, тогаш нема каде да се оди - треба да се задоволите со зрак што косо паѓа на леќата (слика 9).

Релацијата (9) нè води до варијанта на формулата за објективот за разгледуваниот случај. Прво, ја препишуваме оваа врска како:

а потоа поделете ги двете страни на добиената еднаквост со а:

. (11)

Споредувајќи ги (7) и (11) , гледаме мала разлика: на терминот му претходи знакот плус ако сликата е реална и знакот минус ако сликата е имагинарна.

Вредноста пресметана со формулата (10) исто така не зависи од растојанието помеѓу точката и главната оптичка оска. Како погоре (запомнете го аргументот со точка), тоа значи дека сликата на сегментот на сл. 9 ќе биде сегмент.

Конвергентна леќа: виртуелна слика на објект.

Имајќи го ова на ум, лесно можеме да изградиме слика на објект кој се наоѓа помеѓу објективот и фокусната рамнина (сл. 10). Излегува дека е имагинарен, директен и зголемен.

Ваква слика гледате кога гледате мал предмет во лупа - лупа. Куќиштето е целосно расклопено. Како што можете да видите, тој е квалитативно различен од нашиот прв случај. Ова не е изненадувачки - бидејќи меѓу нив лежи среден „катастрофален“ случај.

Конвергентна леќа: објект во фокусната рамнина.

Среден случај: Изворот на светлина се наоѓа во фокусната рамнина на леќата (сл. 11).

Како што се сеќаваме од претходниот дел, зраците на паралелниот зрак, по прекршувањето во конвергирачката леќа, ќе се вкрстат во фокусната рамнина - имено, во главниот фокус, ако зракот е склопен нормално на леќата, и на страничниот фокус. ако гредата се спушта косо. Користејќи ја реверзибилноста на патеката на зраците, заклучуваме дека сите зраци на изворот лоциран во фокусната рамнина, откако ќе ја напуштат леќата, ќе одат паралелно едни со други.

Ориз. 11. a=f: нема слика

Каде е сликата на точката? Нема слики. Сепак, никој не ни забранува да претпоставиме дека паралелните зраци се сечат на бесконечно далечна точка. Тогаш теоремата на сликата останува валидна во овој случај, сликата е на бесконечност.

Според тоа, ако објектот е целосно лоциран во фокусната рамнина, сликата на овој објект ќе биде лоцирана во бесконечност(или, што е исто, ќе отсуствува).

Значи, целосно ја разгледавме изградбата на слики во конвергирачка леќа.

Конвергентна леќа: виртуелна слика на точка.

За среќа, не постои толку разновидност на ситуации како за конвергирачка леќа. Природата на сликата не зависи од тоа колку објектот е оддалечен од леќата што се разликува, така што овде ќе има само еден случај.

Повторно земаме зрак и произволен зрак (сл. 12). На излезот од леќата, имаме два дивергентни зраци и , кои нашето око ги гради до раскрсницата во точката.

Повторно треба да ја докажеме теоремата на сликата - дека точката ќе биде иста за сите зраци. Дејствуваме со помош на истите три пара слични триаголници:

(12)

. (13)

Вредноста на b не зависи од распонот на зракот
, така што продолжувањата на сите прекршени зраци се протегаат
се сечат во точка - имагинарната слика на точката . Така, теоремата на сликата е целосно докажана.

Потсетиме дека за конвергирачка леќа добивме слични формули (6) и (10) . Во случајот, нивниот именител исчезна (сликата отиде до бесконечност), и затоа овој случај разликува фундаментално различни ситуации и .

Но, за формулата (13), именителот не исчезнува за ниту еден а. Затоа, за дивергентна леќа нема квалитативно различни ситуацииизворна локација - овде има само еден случај, како што рековме погоре.

Ако точката не лежи на главната оптичка оска, тогаш два зраци се погодни за конструирање на нејзината слика: едниот поминува низ оптичкиот центар, другиот е паралелен со главната оптичка оска (слика 13).

Ако точката лежи на главната оптичка оска, тогаш вториот зрак треба да се земе произволно (сл. 14).

За да откриете која леќа каква слика дава, прво треба да запомните дека главниот физички феномен што се користи за создавање леќа е оној што минува низ медиумот. Токму овој феномен овозможи да се создаде таков уред кој може да ја контролира насоката на светлосните текови. Принципите на таквата контрола им се објаснуваат на децата на училиште, на курсот по физика за осмо одделение.

Дефиниција на зборот леќа и материјалот што се користел за нејзино изработка

Леќите се користат за да може лицето да види зголемена или намалена слика на објект. На пример, со користење на телескоп или микроскоп. Затоа, овој уред е транспарентен. Ова беше направено со цел да ги видиме објектите какви што навистина сме, само променети во големина. Нема да биде обоена, искривена, ако тоа не е потребно. Тоа е, леќата е проѕирно тело. Ајде да преминеме на неговите компоненти. Објективот се состои од две површини. Тие можат да бидат криволиниски, често сферични, или еден од нив ќе биде криволинеарен, а другиот рамен. Од овие рамнини зависи која слика ја дава леќата. Материјалот за производство на леќи во широкиот секојдневен живот се стакло или пластика. Понатаму ќе зборуваме конкретно за стаклени леќи за општо разбирање.

Поделба на конвексни и конкавни леќи

Оваа поделба зависи од обликот на леќата. Ако леќата има средина поширока од рабовите, таа се нарекува конвексна. Ако, напротив, средината е потенка од рабовите, тогаш таков уред се нарекува конкавен. Што друго е важно? Она што е важно е средината во која се наоѓа проѕирното тело. На крајот на краиштата, која леќа каква слика дава зависи од прекршувањето во два медиума - во самата леќа и во материјата што ја опкружува. Понатаму, ќе го разгледаме само воздушниот простор, бидејќи леќите направени од стакло или пластика се повисоки од утврдениот еколошки индикатор.

конвергентна леќа

Ајде да земеме конвексна леќа и да поминеме низ неа проток на светлина (паралелни зраци). По минување низ рамнината на површината, протокот се собира во една точка, поради што леќата се нарекува конвергентна леќа.

За да разберете каква слика дава конвергирана леќа, и навистина која било друга, треба да ги запомните нејзините главни параметри.

Важни параметри за разбирање на својствата на дадено стаклено тело

Ако леќата е ограничена со две сферични површини, тогаш нејзините сфери, се разбира, имаат одреден радиус. Овие радиуси се нарекуваат радиуси на искривување, кои излегуваат од центрите на сферите. Правата линија што ги поврзува двата центри се нарекува оптичка оска. Тенка леќа има точка низ која поминува зракот без многу отстапување од неговата претходна насока. Се нарекува оптички центар на леќата. Преку овој центар, нормално на оптичката оска, може да се црта нормална рамнина. Се нарекува главната рамнина на леќата. Постои и точка, која се нарекува главен фокус - местото каде што ќе се соберат зраците откако ќе поминат низ стакленото тело. Кога се анализира прашањето каква слика дава конвергираната леќа, важно е да се запамети дека неговиот фокус е со задната странаод влегувањето на зраците. Со дивергентна леќа, фокусот е имагинарен.

Каква слика на објект дава конвергираната леќа?

Тоа директно зависи од тоа колку далеку е поставен предметот во однос на леќата. Нема да има вистинска слика ако некој предмет се стави помеѓу фокусот на објективот и самата леќа.

Сликата е имагинарна, права и многу зголемена. Елементарен пример за таква слика е лупата.

Ако поставите објекти зад фокусот, тогаш можни се две опции, но и во двата случаи сликата пред се ќе биде превртена и реална. Разликата е само во големината. Ако поставите објекти помеѓу фокус и двоен фокус, сликата се зголемува. Ако го поставите зад двојниот фокус, тој ќе се намали.

Во некои случаи, може да се случи воопшто да не се прими слика. Како што можете да видите од сликата погоре, ако поставите објект токму во фокусната точка на објективот, линиите што се сечат за да ја дадат горната точка на објектот се паралелни. Според тоа, пресекот не доаѓа предвид, бидејќи сликата може да се добие само некаде во бесконечноста. Интересен е и случајот кога некој предмет е поставен на местото на двоен фокус. Во овој случај, сликата е превртена наопаку, вистинска, но идентична по големина со оригиналниот објект.

На сликите, оваа леќа е шематски прикажан како сегмент со стрелки на краевите насочени кон надвор.

дивергентна леќа

Логично, конкавната леќа е дивергентна. Неговата разлика е во тоа што дава виртуелна слика. Зраците на светлината откако ќе го поминат се расфрлаат во различни страни, така што нема вистинска слика. Одговорот на прашањето која слика дава секогаш е ист. Во секој случај, сликата нема да биде превртена, односно права, ќе биде имагинарна и намалена.

На сликите, оваа леќа шематски е прикажана како сегмент со стрелки на краевите кои гледаат навнатре.

Кој е принципот на градење слика

Постојат неколку градежни чекори. Објектот чија слика ќе биде изградена има теме. Од него мора да се извлечат две линии: едната низ оптичкиот центар на леќата, другата паралелна со оптичката оска до леќата, а потоа низ фокусот. Пресекот на овие линии ќе го даде темето на сликата. Сè што е потребно понатаму е да се поврзат оптичката оска и добиената точка, паралелно со оригиналниот објект. Во случај кога предметот е пред фокусот на објективот, сликата ќе биде имагинарна и ќе биде на иста страна како и објектот.

Се сеќаваме каква слика дава дивергентниот објектив, така што градиме слика за конкавна леќа, според истиот принцип, со само една разлика. Фокусот на објективот што се користи за конструкција е на истата страна како и објектот чија слика треба да се изгради.

заклучоци

Ајде да ги сумираме горенаведените материјали за да разбереме која леќа каква слика дава. Јасно е дека леќата може да се зголемува и намалува, но прашањата се различни.

Прашање број еден: кои леќи создаваат вистинска слика? Одговорот е само колективен. Тоа е конкавна конвергирана леќа која може да даде вистинска слика.

Прашање број два: каков вид на леќа создава виртуелна слика? Одговорот е расфрлан, а во некои случаи, кога предметот е помеѓу фокусот и леќата, тој е колективен.

На сл. 22 ги прикажува наједноставните профили на стаклени леќи: плано-конвексни, биконвексни (сл. 22, б), рамно-конкавна (сл. 22, v) и биконкавни (сл. 22, Г). Првите две од нив во воздухот се собирањелеќи, а вторите две - расфрлање. Овие имиња се поврзани со фактот дека во конвергирана леќа зракот, прекршен, отстапува кон оптичката оска и обратно во дивергирачка леќа.

Гредите кои се движат паралелно со главната оптичка оска се отклонуваат зад конвергирачката леќа (сл. 23, а) така што тие се собираат на точка наречена фокус. Во дивергентна леќа, зраците кои патуваат паралелно со главната оптичка оска се отклонуваат така што нивните продолжувања се собираат во фокусот лоциран на страната на упадните зраци (сл. 23, б). Растојанието до фокусите од двете страни на тенка леќа е исто и не зависи од профилот на десната и левата површина на леќата.

Ориз. 22. Плано-конвексен ( а), биконвексен ( б), плано-конкавна ( v) и биконкавни ( Г) леќи.

Ориз. 23. Патеката на зраците што се движат паралелно со главната оптичка оска во собирните (а) и дивергентните (б) леќи.

Зракот што минува низ центарот на леќата (сл. 24, а- конвергентна леќа, сл. 24, б- дивергентна леќа), не е прекршена.

Ориз. 24. Текот на зраците што минуваат низ оптичкиот центар О , во конвергирани (а) и дивергентни (б) леќи.

Зраците кои патуваат паралелно еден со друг, но не и паралелно со главната оптичка оска, се сечат во точка (страничен фокус) на фокусна рамнина, кој минува низ фокусот на леќата нормално на главната оптичка оска (сл. 25, а- конвергентна леќа, сл. 25, б- дивергентна леќа).

Ориз. 25. Тек на паралелни зраци на зраци во собирните (а) и расејувачките (б) леќи.

.

При конструирање (слика 26) слика на точка (на пример, врв на стрела) со помош на конвергирачка леќа, од оваа точка се емитуваат два зраци: паралелно со главната оптичка оска и низ центарот Олеќи.

Ориз. 26. Градење слики во конвергирачка леќа

Во зависност од растојанието од стрелката до објективот, може да се добијат четири типа слики, чии карактеристики се опишани во Табела 2. Кога се конструира слика на сегмент нормална на главната оптичка оска, нејзината слика исто така се покажува како отсечка нормална на главната оптичка оска.

Кога дивергентна леќаслика на објект може да биде само од еден тип - имагинарен, намален, директен. Лесно е да се потврди ова со изведување слични конструкции на крајот на стрелката користејќи два зраци (сл. 27).

табела 2